? 為什么在骨干網(wǎng)，長距傳輸上選擇了相干光通信？
? 了解相干光通信之前所需的知識儲備
? QPSK，QAM等復(fù)雜調(diào)制格式具體實現(xiàn)的方式
在光通信行業(yè)里，我們經(jīng)常聽到400G和100G傳輸，而相干光通信和PAM4傳輸技術(shù)在數(shù)據(jù)中心及網(wǎng)絡(luò)基礎(chǔ)設(shè)施中是當(dāng)下實現(xiàn)這兩種速率的主要技術(shù)方向。按照這兩種技術(shù)各自的優(yōu)勢，它們分別在線路側(cè)骨干網(wǎng)傳輸和客戶側(cè)模塊發(fā)揮著各自的優(yōu)勢。PAM4傳輸技術(shù)之前小K普及過很多次了，那么相干又怎么理解呢？
從傳輸技術(shù)來看，有三個維度可以用來增加傳輸?shù)男畔⒘浚?/span>
更高符號速率 10 GBaud/s → 25 GBaud/s → 56G Baud/s……；
更多并行通道數(shù) 波分復(fù)用或者多路光纖1x → 4x → 8x → 32x……；
高階復(fù)雜調(diào)制 如 PAM-4，QPSK，16QAM，64QAM……
PAM4可以看作是一種高階幅度調(diào)制，在相同的符號速率下可以傳輸NRZ信號兩倍的比特位數(shù)，而相干光通信則利用光波的更多維度，偏振，幅度，相位和頻率來承載更多的調(diào)制信息，從而擴(kuò)充了傳輸容量。
首先采用復(fù)雜調(diào)制的相干光通信節(jié)省了光帶寬資源，提升了光纖傳輸效率，是進(jìn)一步提高傳輸帶寬的選擇。傳統(tǒng)概念上光纖的帶寬是不受限制的，然而隨著速率的提升和波分復(fù)用技術(shù)的實施，我們還是遇到了瓶頸。
左 右
左圖 可以看到隨著信號速率的提高，光信號的頻譜也在變寬。當(dāng)符號率提升至40 GBaud甚至100 GBaud時，OOK（把一個幅度取為0，另一個幅度為非0，就是OOK，On-Off Keying，該調(diào)制方式的實現(xiàn)簡單），信號占用的帶寬變得大于50-GHz ITU信道的帶寬。從圖中可以看出，頻譜加寬的信道開始與它們的相鄰信道重疊，導(dǎo)致串?dāng)_的出現(xiàn)。
右圖 給出了使用多種不同技術(shù)的組合如何提高頻譜效率的想法。 舉例來說，與NRZ-OOK調(diào)制格式相比，使用QPSK可以將符號利用率提升兩倍。這樣我們就使用一半的符號率傳輸同樣速率的數(shù)據(jù)，占用的光譜帶寬也減少了一半。然后通過上面我們說過的偏振復(fù)用PDM可以在同一個波長傳遞兩個并行偏振通道，相當(dāng)于提升兩倍頻譜效率。通過QPSK高階調(diào)制和PDM偏振復(fù)用技術(shù)，我們將單波長通道的光信號頻譜占用減小到了原來的四分之一。 后再利用脈沖整形濾波器進(jìn)一步縮小占用頻譜之后，可以在50GHz帶寬的信道中傳輸112Gbps的數(shù)據(jù)。
02
光相干接收機(jī)的另一個優(yōu)點是數(shù)字信號處理功能。數(shù)字相干接收機(jī)的解調(diào)過程是*線性的；所有傳輸光信號的復(fù)雜幅度信息包括偏振態(tài)在檢測后被保存分析，因此可以進(jìn)行各種信號補償處理，比如做色度色散補償和偏振模式色散補償。這就使得長距離傳輸?shù)逆溌吩O(shè)計變得更加簡單，因為傳統(tǒng)的非相干光通信是要通過光路補償器件來進(jìn)行色散補償?shù)裙ぷ鞯摹?/span>（傳統(tǒng)傳輸鏈路的色散問題，即光信號各個組成成分在光纖中傳輸時，抵達(dá)時間不一樣。）
圖（2）
03
相干接收機(jī)比普通的接收機(jī)靈敏度高大約20dB,因此在傳輸系統(tǒng)中無中繼的距離就會越長。得益于接收機(jī)的高靈敏度，我們可以減少在長距離傳輸光路上進(jìn)行放大的次數(shù)。
基于以上原因，相干光通信可以減少長距離傳輸?shù)墓饫w架設(shè)成本，簡化光路放大和補償設(shè)計，因此在長距離傳輸網(wǎng)上成為了主要的應(yīng)用技術(shù)。
PART
二
了解相干光通信之前所需的知識儲備
接下來我們要講的是相干光發(fā)射的復(fù)雜調(diào)制技術(shù)，但要講明白復(fù)雜調(diào)制的原理，我們還得花點時間回顧以下內(nèi)容作為基石：
傳統(tǒng)強度調(diào)制
I/Q調(diào)制
星座圖
『強度調(diào)制』根據(jù)其原理不同，一般可以簡單分為直接調(diào)制（DML）和外調(diào)制(EML)兩種。
直接調(diào)制DML
Direct Modulation Laser
直接調(diào)制原理簡單, 信號直接調(diào)制光源的輸出光強，激光器出光功率與驅(qū)動電流成正比。
但是直接調(diào)制大的問題就是頻率啁啾，使其不適用于更高頻的調(diào)制。
調(diào)制1的時候，輸入到激光器的電流大，激光器的輸出振幅大，能量大，亮
調(diào)制0的時候，輸入到激光器的電流小，激光器的輸出振幅小，能量小，暗
圖（3）
用于直接調(diào)制的激光器，我們就稱為DML（Direct Modulation Laser）激光器。
外調(diào)制EML
External Modulation Laser
用于外調(diào)制的激光器，我們就稱為EML（External Modulation Laser）激光器。外調(diào)制常用的方式有兩種，一種是EA電吸收，將調(diào)制器與激光器集成到一起，激光器的光送到EA調(diào)制器，EA調(diào)制器等同于一個門，門開的大小由電壓控制。因此可以通過改變電場大小，調(diào)整對光信號的吸收率。
外調(diào)制還有一種就是大名鼎鼎的 MZ Mach-Zehnder馬赫-曾德爾調(diào)制器。在MZ調(diào)制器中，輸入的激光被分成兩路。通過改變施加在MZ調(diào)制器上的偏置電壓，兩路光之間的相位差發(fā)生變化，再在調(diào)制器輸出端疊加在一起。
物理學(xué)上的雙縫干涉實驗證明了光有波的特性↓↓↓
圖（4）
MZ正是利用了光波的這一特性，完成了信號的調(diào)制：
相差是0度，那么相加以后，振幅就是1+1=2
相差是90度，那么相加以后，振幅就是
相差是180度，那么相加以后，振幅就是1-1=0
由上面的描述，我們知道，相差變化可以帶來振幅（能量）的變化，從而實現(xiàn)光的強度調(diào)制。
（上下滑動，查看更多）
小知識：利用電光效應(yīng)控制相位
在構(gòu)建相位調(diào)制器時，我們可以受益于某些晶體(如鈮酸鋰)的折射率n依賴于局部電場強度的效應(yīng)。這就是所謂的“電光效應(yīng)"。
這對相位調(diào)制有什么幫助?如果n是場強度的函數(shù)，那么通過晶體的光的速度和波長也是。因此，如果對晶體施加電壓，那么通過晶體的光的波長就會減小，通過選擇適當(dāng)?shù)碾妷壕涂梢钥刂瞥錾涔獾南辔?見下圖)。
上圖顯示了框圖和周期性的光功率和ΔU傳播之間的關(guān)系。半波電壓Uπ是功率傳輸中π的相位變化所需的電壓，意味著調(diào)制器在不傳輸功率和傳輸100％的輸入功率的電壓差。
什么是『I/Q調(diào)制』？為什么要用I/Q調(diào)制？
光波當(dāng)然不會僅僅由振幅來定義，通過下面具有Ex和Ey兩個偏振分量的電磁波電場的經(jīng)典數(shù)學(xué)公式描述可以知道有很多光波特征參數(shù)都可以用來對信息進(jìn)行編碼呢，比如：
在偏振復(fù)用中，這些正交分量可以作為兩個不同的通道傳遞獨立信號；
在波分復(fù)用中應(yīng)用不同的頻率ω可以在不同渠道獨立數(shù)據(jù)傳輸這些頻率/波長；
對于復(fù)雜的調(diào)制方案, 就可以用上振幅E, 相位Ф等參數(shù)共同調(diào)制信號---這就是基本的I/Q調(diào)制
這樣是不是感覺調(diào)制方案有了很多種可能性？事實上，這也的確是高階復(fù)雜調(diào)制的理論根據(jù)。
圖（5）
I/Q調(diào)制在下圖用極坐標(biāo)描述，這里，I為in-phase同相或?qū)嵅浚琎為quadrature正交相位或虛部，如圖（6）所示藍(lán)色矢量端點的位置對應(yīng)一個點 (也稱為“星座點")在這個圖中(這被稱為“星座圖")，這個點其實就是振幅E和相位Ф的一對組合。
圖（6）
I/Q調(diào)制聽起來有個蠻高大上的名字，那它是不是就比前面講過的OOK調(diào)制Niubility呢？先讓下面哥仨挨個來個自我介紹：
圖（7）
由此可知，調(diào)制幅度和/或相位不意味著相對OOK調(diào)制具有更高的傳輸效率。
而相干傳輸技術(shù)于傳統(tǒng)上用的NRZ，RZ和OOK信號相比，要提高傳輸效率，就要使用多個符號表示多個位數(shù)，那么用一個MZM調(diào)制器只能實現(xiàn)BPSK調(diào)制，那么要實現(xiàn)QPSK，則要有兩個正交的MZM調(diào)制器。
這意味著在Q路有 90° 的相移, 表現(xiàn)在時域上的波形為圖（8）所示，一共有4個符號，每一個時鐘周期傳輸2比特：
圖（8）
* A 代表 00--- → a sin(ωt+45)
* B 代表 01---- → a sin(ωt+225)
* C 代表 11---- → asin(ωt+315)
* D 代表 10---- → a sin(ωt+135)
還要說明的是在復(fù)雜編碼情況下，現(xiàn)在實際上有兩種不同的速度需要被澄清：
首先 是以每秒比特數(shù)測量的比特率，也稱為“傳輸速率"。
其次，符號率S量化以波特為單位測量的每秒傳輸?shù)姆枖?shù)。 因此，它通常被稱為“波特率"。 利用比特/符號的編碼效率e， 符號率計算如下：
圖（9）以QPSK為例進(jìn)一步解釋這個公式。對于100-Gbps QPSK信號，這意味著它的傳輸速率是100Gbps，而它的符號率S =（100Gbps）/（2比特/符號）= 50Gbaud，此信號占用的光通信帶寬約為25GHz。
圖（9）
什么是QAM?什么是『星座圖』？
QAM是Quadrature AmplitudeModulation的縮寫，也叫“正交振幅調(diào)制"，其幅度和相位同時變化。它的優(yōu)點是每個符號包含的比特個數(shù)更多，從而可獲得更高的系統(tǒng)效率。
對于給定的系統(tǒng)，所需要的符號數(shù)為2n，這里n就是每個符號的比特數(shù)。
? 對于16QAM，n=4，因此有16個符號，每個符號4bit：0000，0001，0010等
? 對于64QAM，n=6，因此有64個符號，每個符號6bit：000000，000001，000010等
而由這些符號組成的在極坐標(biāo)中的位置集合就是星座圖，對于相位調(diào)制，可以通過星座圖來直觀的感受信號質(zhì)量的好壞：
圖（10）
圖（11）顯示了QPSK中四個符號的星座點，可以把它看作是4QAM，其中四個符號中每個符號由兩比特編碼而成。星座點都位于一個半徑為E的圓上，這意味著這四個符號只有不同的相位 (即總是相鄰點之間的π/ 2).
傳統(tǒng)的OOK也可以用星座圖表示，由于信息僅在振幅中，所以位值1可以在半徑為(=振幅)E的圓上的任何位置。
圖（11）
有了前面這些鋪墊，這一段大家常用的對相干光通信的解釋，這時候就可以上場了！
相干光通信的基本原理
在發(fā)送端，采用外光調(diào)制的方式將信號以調(diào)幅、調(diào)相、調(diào)頻的方式調(diào)制到光載波上，經(jīng)過后端處理發(fā)送出去。到達(dá)接收端以后，首先經(jīng)過前端處理如均衡等，再進(jìn)入光混頻器與本地光振蕩器產(chǎn)生的光信號進(jìn)行相干混合，然后由探測器進(jìn)行探測。
那么在實際應(yīng)用中
前面所提到的各種調(diào)制方式
的實現(xiàn)方式又是怎樣的呢？
我們進(jìn)入第三部分一探究竟
PART
三
QPSK，QAM等復(fù)雜調(diào)制格式
具體實現(xiàn)的方式
/// 首先來看看MZ調(diào)制器Mach-Zehnder調(diào)制器的相移效應(yīng)
同樣的我們還是在IQ圖中描述。在圖（12）中可以看到恒定幅度的正弦波示例，并定義相對相位Φ= 0.在信號分離后，每個分支上只有一半的功率。在藍(lán)色信號示例中，沒有電壓施加到調(diào)制器分支，因此如果它們具有相等的長度，則信號的相對相位在兩個臂上保持不變。合路后會產(chǎn)生具有原始幅度但相移Φ = π的正弦波。
圖（12）馬赫-曾德調(diào)制器相位漂移的例子、時域和IQ圖
在紅色信號的示例中,較低的分支上的信號相移π?2和上分支相移3π?2。在綠色信號的示例中，情況正好相反。這兩個信號的共同之處是，當(dāng)重新組合這兩支信號時，會出現(xiàn)相消干擾，即這兩個向量加起來等于零向量。
因此，在紅色和綠色的例子中，調(diào)制器的出口沒有信號。對于黃色信號, 信號相位移動了π。當(dāng)疊加藍(lán)色和綠色兩個信號時，你會得到一個相長干擾，由此產(chǎn)生的波是一個原始位移的正弦波。
/// 用于傳輸QPSK信號的馬赫-曾德爾調(diào)制器
使用QPSK調(diào)制的馬赫-曾德爾調(diào)制器在發(fā)射機(jī)設(shè)置中是如何使用的?在圖（13）中給出了完整的框圖，并概述了QPSK調(diào)制的原理。
圖（13）調(diào)制QPSK信號的發(fā)射機(jī)設(shè)置
在QPSK調(diào)制中，相對于OOK的傳輸速率是通過將2比特編碼為一個符號來實現(xiàn)的兩倍擴(kuò)張。這四個符號在IQ圖的四個星座點中，它們的振幅相同但點與點相差π?2。
在發(fā)射機(jī)中，電比特流被一個多路復(fù)用器分成信號的I和Q部分。這兩部分中的每一部分都直接調(diào)制馬赫-曾德爾調(diào)制器一只臂上的激光信號的相位。另一個馬赫-曾德爾調(diào)制器把較低的分支相移π?2。兩個分支重組后，結(jié)果是一個QPSK信號，如圖（13）底部所示。
/// 發(fā)射機(jī)更為復(fù)雜的調(diào)制方案實現(xiàn)方式
對于16-QAM這樣的高階調(diào)制方案，發(fā)射機(jī)的設(shè)置必須能夠提供更多的幅度級和相位，這意味著更高的復(fù)雜性。
在16-QAM中，每個符號編碼4比特，需要兩個不同的光功率級別。為了實現(xiàn)這一點，它們的模塊化和在電/光調(diào)制程度有很多不同的方法。圖（14）提供了四個實現(xiàn)示例進(jìn)行比較：
圖（14）
圖（14）列舉了QPSK以外調(diào)制格式的發(fā)射機(jī)的實現(xiàn)方式，如16-QAM在實踐中，右下角的設(shè)置是常用的。
圖（14）左上角 是一個由離散元件組成的發(fā)射器。數(shù)字-模擬轉(zhuǎn)換(DAC)是在光信號上進(jìn)行的。以BERT為例，有4個輸出通道以電的方式產(chǎn)生四個符號。這四個電壓驅(qū)動兩個馬赫-曾德爾調(diào)制器。帶有splitter的激光源提供兩路光信號，然后由馬赫-曾德爾干涉儀進(jìn)行調(diào)制。在較低的分支上，連接了一個光學(xué)衰減器得到第二個較低的光振幅。上支具有另一個馬赫-曾德爾調(diào)制器，相對于下支去移動上支相位，重組后的結(jié)果是得到16 QAM的光信號。
事實上，可以看到會需要不止一個馬赫-曾德爾調(diào)制器，這就是這個設(shè)置的缺點，因為它們是比較昂貴的組件。同時，鈮酸鋰元件必須具有恒定工作溫度，才能實現(xiàn)的相位控制，這也很難保證。
圖（14）右上角 的示例中是把馬赫-曾德爾干涉儀集成在一個光學(xué)芯片上，則相位控制將更容易。這里，分支1和分支2各自發(fā)出QPSK信號。兩個分支的干涉結(jié)果為16-QAM信號。
但是這種方法的缺點是它不可商業(yè)化。
圖（15）
圖（15）兩個并行的16-QAM調(diào)制步驟：在一個分支上，得到綠色的QPSK信號，并與第二個分支上的另一個QPSK信號組合，得到藍(lán)色的16-QAM星座點。
圖（14）左下角 的例子中，有兩種設(shè)計是在電氣領(lǐng)域中執(zhí)行DAC?？梢允褂脴?biāo)準(zhǔn)碼型發(fā)生器創(chuàng)建4比特的序列。信號的I部分在上部兩只分支，其中一只分支上的衰減器提供第二個振幅電平。同樣的情況也存在于下部的兩個分支上，在那里產(chǎn)生信號的Q部分。通過組合器后，兩級電信號控制馬赫-曾德爾調(diào)制器的光信號。
這種方法的缺點是，由于它有許多組件，所以設(shè)置非常復(fù)雜，因此不夠靈活，其次電壓分辨率對于兩個以上的振幅級別來說不夠好，所以它也不可能實現(xiàn)像64QAM這樣的高階調(diào)制方案。
圖（14）右下角 的框圖顯示了方便和靈活的實現(xiàn)方式。在實踐中，這是通常使用的發(fā)射機(jī)實現(xiàn)方式。用任意波形發(fā)生器對信號進(jìn)行調(diào)制，然后由它驅(qū)動馬赫-曾德爾干涉儀。使用這種方法可以生成更多的電平。用這種光發(fā)射機(jī)可以實現(xiàn)比16-QAM復(fù)雜得多的調(diào)制方案。
當(dāng)然，利用這種邏輯，小伙伴們可能會想象這樣的方案，我們是不是可以通過盡可能多的增加在一個符號中編碼的比特數(shù)來增加數(shù)據(jù)速率，然后所需的光學(xué)帶寬保持不變。但這顯然沒那么簡單。因為除占用帶寬外，還必須考慮技術(shù)可行性，現(xiàn)有基礎(chǔ)設(shè)施的配合等。調(diào)制格式越復(fù)雜，每個調(diào)制符號所對應(yīng)的比特數(shù)越多（調(diào)制效率越高），但終會受限于香農(nóng)定律，代價是星座圖中的點越靠近，需要的SNR的代價越大。因此，對于更高的傳輸速率，需要更復(fù)雜的調(diào)制格式，對應(yīng)的產(chǎn)品挑戰(zhàn)就越大，這將是我們下一篇將要探討的內(nèi)容。
除了相干復(fù)雜調(diào)制方案之外，它還可以與其他傳輸方法相結(jié)合，以通過光纖鏈路更有效地傳輸數(shù)據(jù)信號。例如，在偏振多路復(fù)用（PDM）中，與路光信號正交偏振的第二路光信號攜帶獨立信息并在同一光纖上傳輸（見下圖）。這就實現(xiàn)了雙通道并行傳輸，傳輸帶寬加倍，而不需要第二個光纖。通過偏振多路復(fù)用與波分復(fù)用技術(shù)，可以實現(xiàn)單光纖10Tb/s以上的傳輸帶寬。
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